Forces operating between two identical spheres surrounded by electrical double layer
- Authors: Eremkina N.V.
- Issue: Vol 5, No 13 (2017)
- Section: Статьи
- Submitted: 11.03.2025
- Accepted: 11.03.2025
- URL: https://ogarev-online.ru/2311-2468/article/view/283140
- ID: 283140
Cite item
Full Text
Abstract
The expression of initial-order accuracy is obtained for the force operating between two identical spherical particles surrounded by a double electric layer. This result agrees with the Coulomb's law.
Full Text
Введение. Электростатическое взаимодействие между частицами взвеси может происходить при перекрытии двойных электрических слоев (ДЭС) их окружающих. ДЭС – это поверхностные слои пространственно разделенных электрических зарядов противоположного знака, образующихся на границе раздела «твердое тело – электролит» [1].
Толщина ДЭС определяет дальность электростатических взаимодействий в растворе и характеризуется величиной k-1 [1; 2].
При описании таких взаимодействий особый интерес представляют силы, которые возникают между частицами с перекрывающимися ДЭС. Вычислению сил, возникающих между двумя одинаковыми частицами посвящена данная работа.
Математическая модель. В неподвижной сплошной среде расположены две неподвижные сферические частицы Ω (1) и Ω(2) радиуса a. Для простоты введем декартову прямоугольную систему координат Ox1x2x3 с началом O в центре первой частицы. Вектор = (x1,x2,x3) задает положение произвольной точки пространства относительно центра первой частицы, а вектор – относительно центра второй, который находится на оси x3 на расстоянии 𝑟 от начала координат.
Рис. 1.
В данном случае для описания поля нам достаточно указать его потенциал 𝜓. Вне частиц он удовлетворяет уравнению Пуассона – Больцмана:
(1)
где ∆ – это оператор Лапласа.
На поверхности частиц потенциал постоянен, а вдали от частиц равен 0:
(2)
На произвольную частицу Ω действует сила с компонентами
(3)
В среде с неоднородным распределением потенциала компоненты тензора напряжений pij вычисляются по формуле:
; (4)
есть символ Кронекера, – диэлектрическая проницаемость среды, по повторяющимся индексам идет суммирование в пределах от 1 до 3 [3].
Наша задача – из уравнений (3) и (4) вычислить силу Fi, действующую на частицу Ω (1), а для этого необходимо найти функцию ψ, удовлетворяющую уравнению (1) и краевым условиям (2).
Решение задачи. В [4] распределение потенциала было найдено в виде разложения по мультиполям:
(5)
Функция 𝚲0 определяется следующим образом:
а мультиполи более высокого порядка суть частные производные 𝚲0:
Искомыми величинами служат тензорные коэффициенты C0(N), Cj(N), Cjk(N),… в этом разложении. Номер N = 1,2 указывает на частицу, к которой относится тот или иной коэффициент.
Принцип построения общего решения (5) является достаточно общим и может быть применен для моделирования ДЭС в системах с произвольным количеством и конфигурацией частиц. Эти частицы могут, например, образовать бесконечную трехмерную периодическую решетку [5]. В любом случае структура коэффициентов определяется группой симметрии, которую имеют граничные условия исходного уравнения в частных производных.
В нашей работе конфигурация частиц имеет осевую симметрию, поэтому
где bi – компоненты единичного направляющего вектора оси симметрии Ox3.
Чтобы найти коэффициенты C0, CB, CC, CD и им подобные, вводятся малые безразмерные параметры, характеризующие расстояние между частицами и толщину ДЭС по сравнению с их радиусами:
В работе [4] коэффициенты разложения были найдены с точностью до восьмой степени малых параметров.
Пользуясь этим решением, мы в начальном приближении нашли силу, действующую на частицу с центром в начале координат.
(6)
Остальные коэффициенты имеют более высокий порядок малости и потому считаются равными нулю. Здесь и далее
Подставив (5) и выражения для коэффициентов (6) в (4) и (3), получим:
,
что равносильно
(7)
Анализ решения. Можно показать, что при 𝜀→0 и 𝛿→0 заряд 𝑄, сосредоточенный на поверхности частицы Ω (1), равен
Поскольку частицы одинаковы, на поверхности Ω (2) сосредоточен такой же заряд.
Выражая отсюда 𝚿 и подставляя в (7), получаем известный закон Кулона:
Это означает, что выражение (7) верно. В пределе, когда сферы, окруженные ДЭС, расположены далеко друг от друга, их можно считать точечными зарядами.
Так как вектор сонаправлен с осью Ox3, то знак «–» в выражении (7) говорит о том, что сила действует со стороны частицы Ω (2) на частицу Ω (1) в направлении (–x3), а значит, является силой отталкивания. Именно такие силы должны действовать между частицами с одноименными зарядами.
Заключение. Итак, полученный результат согласуется с законом Кулона. В пределе при r → ∞, ε → 0 частицы, окруженные ДЭС, ведут себя как точечные заряды. Так как распределение ψ симметрично, заряды частиц равны; поэтому они должны отталкиваться.
Выражение (7), полученное вручную, можно использовать в качестве теста при проведении более сложных расчетов на ЭВМ, например, в системе Wolfram Mathematica. Результаты, найденные с более высокой степенью точности, в пределе должны переходить в формулу (7).
Саму найденную силу Fi можно применять для детального описания суспензии, например, исследовать движение частиц и жидкости под действием такой силы.
About the authors
N. V. Eremkina
Author for correspondence.
Email: ogarevonline@yandex.ru
Russian Federation
References
- Фридрихсберг Д. А. Курс коллоидной химии: учебник для вузов. – СПб: Химия, 1995. – 400 с.
- Остроумов Г. А. Взаимодействие электрических и гидродинамических полей. Физические основы электрогидродинамики. – М.: Наука, 1979. – 320 с.
- Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. – М.: ГИФМЛ, 1959. – 532 с.
- Сыромясов А. О., Еремкина Н. В. Математическое моделирование электростатического взаимодействия двух одинаковых сфер, окруженных ДЭС // Журнал Средневолжского математического общества. – 2015. – Т. 17, № 3. – С. 100–108.
- Сыромясов А. О. Электрогидродинамика структурированной суспензии // Труды Средневолжского математического общества. – 2006. – Т. 8, № 1. – С. 301–306.
Supplementary files
